Cuando una partícula de aire está saturada, la
liberación de calor latente por la condensación reduce el enfriamiento en el
curso de la expansión adiabática. Es necesario, entonces, razonar, utilizando
el enfriamiento adiabático del aire nuboso (E.A.N.), en lugar del enfriamiento
adiabático seco.
Se podrá, como se ha hecho al comienzo del párrafo
10.5, considerar el caso en que una partícula que se desplaza verticalmente y
sufre expansiones o compresiones adiabáticas sin cesar de ser nuboso, se
encuentra que tiene a todos los niveles la misma temperatura que el aire que la
rodea. Es necesario para esto que el gradiente vertical de temperatura tenga un
valor igual al enfriamiento adiabático del aire nuboso. Se le designará por la
expresión gradiente adiabático nuboso o saturado (G.A.N.).
el gradiente
adiabático nuboso varía en función de la temperatura y de la presión, pero se
supondrá aquí, por comodidad, que tiene un valor igual a 5°c por kilómetro.
El lector podrá determinar por sí mismo lo que pasa
en el caso de que siendo la temperatura en superficie de 20°c, el gradiente
vertical de temperatura (G.V.T.) es igual a 4°c por kilómetro.
Se supondrá primeramente que una partícula en la
superficie es desplazada hasta 1 km de altura y se estudiará el resultado. Se
examinará a continuación lo que sucede a una partícula de aire nuboso que
desciende de 3 km a 2 km, permaneciendo nuboso.
Se repetirá este ejercicio en el caso de que el
gradiente vertical de temperatura sea de 8°c por kilómetro y, después, cuando
sea igual a 5°c por kilómetro.
Se
debe llega a los resultados siguientes:
Atmósfera
estable si G.V.T. < G.A.N.
Atmósfera
inestable si G.V.T. > G.A.N.
Equilibrio
indiferente si G.V.T. = G.A.N.
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